発行・発売：ボーンデジタル
vol.225 MAY 2017
p.029 “サクラ、シズク、鴉天狗、そしてキュアホイップの完成モデル”→“サクラ、鴉天狗、そしてキュアホイップの完成モデル”
2017年4月24日月曜日
転生したらスライムだった件
原作：伏瀬
漫画：川上泰樹
キャラクター原案：みっつばー
発行所：講談社
第3巻
ISBN978-4-06-390666-0
2016年11月30日 第1刷発行
第4巻
ISBN978-4-06-390693-6
2017年4月7日 第1刷発行
カバー下 表1 4コマ目 “今だに気になっていることがある”→“未だに気になっていることがある” どちらでも良い気もします。
第5巻
ISBN978-4-06-390728-5
2017年9月8日 第1刷発行
第6巻
ISBN978-4-06-510505-4
2017年12月8日 第1刷発行
第7巻
ISBN978-4-06-511098-0
2018年3月9日 第1刷発行
第8巻
ISBN978-4-06-511672-2
2018年6月8日 第1刷発行
第9巻
ISBN978-4-06-512742-1
C9979 ¥630E
雑誌42838-10
2018年9月28日 第1刷発行
第10巻
ISBN978-4-06-513916-5
C9979 ¥630E
雑誌42838-35
2018年12月7日 第1刷発行
漫画：川上泰樹
キャラクター原案：みっつばー
発行所：講談社
第3巻
ISBN978-4-06-390666-0
2016年11月30日 第1刷発行
第4巻
ISBN978-4-06-390693-6
2017年4月7日 第1刷発行
カバー下 表1 4コマ目 “今だに気になっていることがある”→“未だに気になっていることがある” どちらでも良い気もします。
第5巻
ISBN978-4-06-390728-5
2017年9月8日 第1刷発行
第6巻
ISBN978-4-06-510505-4
2017年12月8日 第1刷発行
第7巻
ISBN978-4-06-511098-0
2018年3月9日 第1刷発行
第8巻
ISBN978-4-06-511672-2
2018年6月8日 第1刷発行
第9巻
ISBN978-4-06-512742-1
C9979 ¥630E
雑誌42838-10
2018年9月28日 第1刷発行
第10巻
ISBN978-4-06-513916-5
C9979 ¥630E
雑誌42838-35
2018年12月7日 第1刷発行
第11巻
ISBN978-4-06-514780-1
C9979 ¥630E
雑誌42838-64
2019年3月29日 第1刷発行
p.158 上段 “精霊女王”のルビ “せいれいじょうおう”→“せいれいじょおう” p.17では“せいれいじょおう”となっている。
ISBN978-4-06-514780-1
C9979 ¥630E
雑誌42838-64
2019年3月29日 第1刷発行
p.158 上段 “精霊女王”のルビ “せいれいじょうおう”→“せいれいじょおう” p.17では“せいれいじょおう”となっている。
第16巻
ISBN978-4-06-521244-8
C9979 ¥680E
雑誌42840-69
2020年11月27日 第1刷発行
ISBN978-4-06-521244-8
C9979 ¥680E
雑誌42840-69
2020年11月27日 第1刷発行
Labels:
マンガ
2017年4月23日日曜日
夜は短し歩けよ乙女 角川文庫
著者：森見登美彦
発行：KADOKAWA
（平成20年12月25日 初版発行）
平成29年3月10日 48版発行
p.42 “骨董品”のルビ “こうとうひん”→“こつとうひん”
発行：KADOKAWA
（平成20年12月25日 初版発行）
平成29年3月10日 48版発行
p.42 “骨董品”のルビ “こうとうひん”→“こつとうひん”
Labels:
小説
2017年4月16日日曜日
AN INTRODUCTION TO QUANTUM FIELD THEORY
著者：Michael E. Peskin and Daniel V. Schroeder
出版：Westview Press
p.5 ll.15ff. “The best we can do is obtain a formal expression for \(\mathcal M\) as a perturbation series in the strength of the electromagnetic interaction, and evaluate the first few terms in this series.”→The best we can do is to obtain a formal expression for \(\mathcal M\) as a perturbation series in the strength of the electromagnetic interaction, and to evaluate the first few terms in this series.” 自信はありません。
p.61 l.8 “annihiliation operators”→“annihilation operators”
l.15 “\([a_\mathbf{p}^{r\dagger}a_\mathbf{p}^r, a_0^{s\dagger}]=\left(2\pi\right)^3\delta^{(3)}(\mathbf p)a_0^{r\dagger}\delta^{rs}\)”→“\([a_\mathbf{p}^{r'\dagger}a_\mathbf{p}^r, a_0^{s\dagger}]=\left(2\pi\right)^3\delta^{(3)}(\mathbf p)a_0^{r'\dagger}\delta^{rs}\)”
l.17 “\(\displaystyle\frac{1}{2m}\sum_r\biggl( u^{s\dagger}(0)\frac{\Sigma^3}{2}u^r(0)\biggr)a_0^{r\dagger}\,|0\rangle=\sum_r\left(\xi^{s\dagger}\frac{\sigma^3}{2}\xi^r\right)a_0^{r\dagger}\,|0\rangle\)”→“\(\displaystyle\frac{1}{2m}\sum_r\biggl( u^{r\dagger}(0)\frac{\Sigma^3}{2}u^s(0)\biggr)a_0^{r\dagger}\,|0\rangle=\sum_r\left(\xi^{r\dagger}\frac{\sigma^3}{2}\xi^s\right)a_0^{r\dagger}\,|0\rangle\)”
p.64 “\(\begin{array}{cccl}\mathbf{L}_+^\uparrow & \overset{P}{\longleftrightarrow} & \mathbf{L}_-^\uparrow=P\mathbf{L}_+^\uparrow & \unicode{x201C}\text{orthochronous}\unicode{x201D}\\ T\updownarrow & & \updownarrow T &\\ \mathbf{L}_+^\downarrow=T\mathbf{L}_+^\uparrow & \underset{P}{\longleftrightarrow} & \mathbf{L}_-^\downarrow=PT\mathbf{L}_+^\uparrow & \unicode{x201C}\text{nonorthochronous}\unicode{x201D}\\ \unicode{x201C}\text{proper}\unicode{x201D} & & \unicode{x201C}\text{improper}\unicode{x201D} &
\end{array}\)” もし\(\operatorname{det}\Lambda=+1\)を“proper”と呼び、\(\operatorname{det}\Lambda=-1\)を“improper”と呼んでいるのならば、proper, nonorthochronous Lorentz transformationは“\(\mathbf{L}_+^\downarrow=PT\mathbf{L}_+^\uparrow\)”で、improper, nonorthochronous Lorentz transformationは“\(\mathbf{L}_-^\downarrow=T\mathbf{L}_+^\uparrow\)”である。
p.67 “The way out is to retain the unitarity condition \(T^\dagger=T^{-1}\), but have \(T\) act on c-numbers as well as operators”→“The way out is to retain the unitarity condition \(T^\dagger=T^{-1}\), but to have \(T\) act on c-numbers as well as operators” 自信はありません。
p.79 l.13 “Lorentz gauge, \(\partial_\mu A^\mu=0\).”→“Lorenz gauge, \(\partial_\mu A^\mu=0\).”
p.87 l.14 “\(\displaystyle1=\langle\Omega|\Omega\rangle=\bigl(\left|\langle0|\Omega\rangle\right|^2e^{-iE_0(2T)}\bigr)^{-1}\langle0|U(T,t_0)U(t_0,-T)|0\rangle.\)”→“\(\displaystyle1=\langle\Omega|\Omega\rangle=\lim_{T\to\infty(1-i\epsilon)}\bigl(\left|\langle0|\Omega\rangle\right|^2e^{-iE_0(2T)}\bigr)^{-1}\langle0|U(T,t_0)U(t_0,-T)|0\rangle.\)”
p.90 l.18 “\(\cdots+\cdots).\)”→“\(\cdots\phi_m+\cdots).\)”
p.104 (4.73) “\(\mathcal M(k_\mathcal{A}, k_\mathcal{B}\to p_f)\)”→“\(\mathcal M(k_\mathcal{A}, k_\mathcal{B}\to\{p_f\})\)”
p.105 (4.77) “\(\delta\bigl(\sqrt{\bar{k}_\mathcal{A}^2+m_\mathcal{A}^2}+\sqrt{\bar{k}_\mathcal{B}^2+m_\mathcal{B}^2}-\sum E_f\bigr)\)”→“\(\delta\bigl(\sqrt{\left|\bar{\mathbf k}_\mathcal{A}\right|^2+m_\mathcal{A}^2}+\sqrt{\left|\bar{\mathbf k}_\mathcal{B}\right|^2+m_\mathcal{B}^2}-\sum E_f\bigr)\)”
p.123 “Lorentz gauge (which”→“Lorenz gauge (which”
p.124 “\(Q_d=-1/3\)”→“\(Q=-1/3\)”
p.125 “if \(p=p'=0\)”→“if \(\mathbf p=\mathbf{p}'=\mathbf 0\)”
“with \(m=0\)”→“with \(m_\phi=0\)”
p.130 l.4 “\(|p_f|\)”→“\(|\mathbf{p}_f|\)”
(c) “\(A^0=Ze/4\pi r\)”→“\(A^0=-Ze/4\pi r\)” p.xxiより\(e<0\)なので原子番号\(Z\)の原子核の電荷は\(-Ze\)となる。
p.143 l.18 “Propagating this sign though (5.21),”→“Propagating this sign through (5.21),”
p.149 (5.42) “\(\displaystyle\widetilde{\psi}(\mathbf k)=\int d^3x\,e^{i\mathbf k\cdot\mathbf r}\psi(\mathbf r)\)”→“\(\displaystyle\widetilde{\psi}(\mathbf k)=\int d^3r\,e^{-i\mathbf k\cdot\mathbf r}\psi(\mathbf r)\)” p.xxiのFourier transformの定義に合わせるべき。
p.150 l.16 “replace \(\mathbf n\cdot\boldsymbol\sigma\) by the unit matrix.”→“replace \({\mathbf n}^*\cdot\boldsymbol\sigma\) by the unit matrix.”
p.156 “Similarly, \(t\) becomes \(s\), while \(u\) remains unchanged.”→“Similarly, \(t\) becomes \(u\), and \(u\) becomes \(s\).”
p.166 (5.101) “\(\displaystyle\mathcal{M}(e^-_R\gamma_R\to e^-_R\gamma_R)\approx e^2\sqrt{2E}\sqrt{2}\frac{\omega\chi}{(\omega^2\chi^2+m^2)}\sqrt{2E}\sqrt{2}\approx\frac{4e^2\chi}{\chi^2+m^2/\omega^2}\)”→“\(\displaystyle\mathcal{M}(e^-_R\gamma_R\to e^-_R\gamma_R)\approx -e^2\sqrt{2E}\sqrt{2}\frac{\omega\chi}{(\omega^2\chi^2+m^2)}\sqrt{2E}\sqrt{2}\approx-\frac{4e^2\chi}{\chi^2+m^2/\omega^2}\)”
(5.102) “\(\displaystyle\mathcal{M}(e^-_R\gamma_L\to e^-_L\gamma_R)\approx\frac{4e^2m/\omega}{\chi^2+m^2/\omega^2}\)”→“\(\displaystyle\mathcal{M}(e^-_R\gamma_L\to e^-_L\gamma_R)\approx-\frac{4e^2m/\omega}{\chi^2+m^2/\omega^2}\)”
p.178 l.8 “Lorentz gauge”→“Lorenz gauge”
p.184 (6.26) “\(d\sigma\bigl(p\to p'+\gamma(k)\bigr)\)”→“\(d\sigma(p\to p'+\gamma)\)”
p.188 l.6 “\(\widetilde{B}{}^k(\mathbf q)=-i\epsilon^{ijk}q^i\widetilde{A}{}^j_{\mathrm{cl}}(\mathbf q)\)”→“\(\widetilde{B}{}^k(\mathbf q)=i\epsilon^{ijk}q^i\widetilde{A}{}^j_{\mathrm{cl}}(\mathbf q)\)”
“the \(g\)-factor of the proton differs by 40% from the Dirac value.” protonの\(g\)-factorはおよそ5.58であり、the Dirac valueの2とは3倍近く異なる。
p.200 l.20 “\(\log^2(q^2)\)”→“\(\log^2(-q^2)\)”
p.201 l.18 “\(\displaystyle\frac{1}{2}\mathop{\int}^1_{-1}d\cos\theta\,\frac{1}{(p^0-p\cos\theta)^2}\)”→“\(\displaystyle\frac{1}{2}\mathop{\int}^1_{-1}d\cos\theta\,\frac{1}{(p^0-|\mathbf p|\cos\theta)^2}\)”
p.208 6.1 “\(=\bar u(p')\)”→“\(=-ie\bar u(p')\)”
p.213 (7.4) “\(p^0=E_\mathbf{p}\)”→“\(p^0=E_\mathbf{p}(\lambda)\)”（2ヶ所）
p.222 \({}^\ddagger\) “Nuovo Cimento 1, 1425 (1955)”→“Nuovo Cimento 1, 205 (1955)”
p.224 (7.36) “\(e^{i(p^0-E_\mathbf{p}+i\epsilon)T_+}\)”→“\(e^{i\left(p^0-E_\mathbf{p}(\lambda)+i\epsilon\right)T_+}\)”
l.30 “\(\displaystyle \frac{i}{p^0-E_\mathbf{k}(\lambda)+i\epsilon}\)”→“\(\displaystyle \frac{ie^{i\left(p^0-E_\mathbf{k}(\lambda)+i\epsilon\right)T_+}}{p^0-E_\mathbf{k}(\lambda)+i\epsilon}\)”
p.227 (7.42) “\(\displaystyle\prod_1^n\int d^4x_i\,e^{ip_i\cdot x_i}\prod_1^m\int d^4y_j\,e^{-ik_j\cdot y_j}\)”→“\(\displaystyle\prod_{i=1}^n\int d^4x_i\,e^{ip_i\cdot x_i}\prod_{j=1}^m\int d^4y_j\,e^{-ik_j\cdot y_j}\)”
l.32 “\(\displaystyle\biggl(\prod_1^2\int d^4x_i\,e^{ip_i\cdot x_i}\biggr)\biggl(\prod_1^2\int d^4y_i\,e^{-ik_i\cdot y_i}\biggr)\)”→“\(\displaystyle\biggl(\prod_{i=1}^2\int d^4x_i\,e^{ip_i\cdot x_i}\biggr)\biggl(\prod_{i=1}^2\int d^4y_i\,e^{-ik_i\cdot y_i}\biggr)\)”
p.278 l.5 “6.2,”→“7.2,”
p.279 l.11 “\(U(x_a,x_b,T-\epsilon).\)”→“\(U(x_a,x_b;T-\epsilon).\)”
l.22 “the value of (9.4) in the case of one time slice”→“the value of the right-hand side of (9.3) in the case of one time slice” (9.4)の定義で\(N=1\)の場合を計算に用いる。
p.281 (9.11) “\(\displaystyle H\bigl(\frac{q_{k+1}+q_k}{2},p_k\bigr)\)”→“\(\displaystyle H\Bigl(\frac{q_{k+1}+q_k}{2},p_k\Bigr)\)” 括弧がその中身よりも小さいというのは他の箇所でも見られるのでわざとかもしれません。
p.293 l.21 “The functional \(\mathcal{L}_E[\phi]\)”→“The function \(\mathcal{L}_E(\phi)\)”
p.295 l.14 “Lorentz gauge.”→“Lorenz gauge.”
l.24 “In Lorentz gauge”→“In Lorenz gauge”
p.296 l.10 “Lorentz gauge”→“Lorenz gauge”
l.11 “Lorentz gauge”→“Lorenz gauge”
p.312 (c) “\(\Pi^{\mu\nu}(q^2)=(g^{\mu\nu}q^2-q^\mu q^\nu)\Pi(q^2),\)”→“\(\Pi^{\mu\nu}(q)=(g^{\mu\nu}q^2-q^\mu q^\nu)\Pi(q^2),\)”
p.320 (10.8) “\(=(g^{\mu\nu}q^2-\)”→“\(=i(g^{\mu\nu}q^2-\)”
p.402 l.16 “coefficient”→“exponent”
p.415 (12.55) “\(\displaystyle\frac{1}{p_3^2}\)”→“\(\displaystyle\frac{i}{p_3^2}\)”
p.416 l.5 “\(\displaystyle\frac{i}{{p\hspace{-0.44em}/}_1}(-ie\gamma^\mu)\frac{i}{{p\hspace{-0.44em}/}_2}\frac{-i}{q^2}\Bigl(g^{\mu\nu}-\frac{q^\mu q^\nu}{q^2}\Bigr)\)”→“\(\displaystyle\frac{i}{{p\hspace{-0.44em}/}_1}(-ie\gamma^\nu)\frac{i}{{p\hspace{-0.44em}/}_2}\frac{-i}{q^2}\Bigl(g_{\mu\nu}-\frac{q_\mu q_\nu}{q^2}\Bigr)\)”
p.419 “The position of this element at time \(t=0\) is given by \(\bar x(t;x)\)”→“The position of this element at time zero is given by \(\bar x(t;x)\)” 表現が紛らわしいです。
p.421 l.6 “\(p_i\) such that \(p_i^2=-P^2\), \(p_i\cdot p_j=0\), so that \(s\), \(t\), and \(u\) are of order \(-P^2\).”→“\(p_i\) such that \(p_i^2=-P^2\) and all three invariants \(s\), \(t\), and \(u\) are of the order \(-P^2\).” 元のままでは\(p_i\)がspacelike momentaであるという前提に撞着する。
p.427 (12.97) “\(\mathcal{G}\)”→“\(\hat{\mathcal{G}}\)”
p.482 “no simple tranformation law”→“no simple transformation law”
p.492 \({}^\ddagger\) “Böhm”→“Bohm”
p.511 (16.18) “\(\epsilon^+_\mu\)”→“\(\epsilon^{+\mu}\)”
“\(\epsilon^-_\mu\)”→“\(\epsilon^{-\mu}\)”
(16.19) “\(\epsilon^{*T}_j\)”→“\(\epsilon^{T*}_j\)”
p.515 “fermion-fermion annihilation”→“fermion-antifermion annihilation”
p.516 (16.40) “\((-k_2)^\rho\)”→“\(k_2^\rho\)”
p.551 “were \(c\) is a dimensionless constant.”→“where \(c\) is a dimensionless constant.”
p.552 (17.15) “\(++\)”→“\(+\)”
p.563 “consituent quarks”→“constituent quarks”
p.610 l.27 “the manner than we discussed”→“the manner that we discussed”
p.641 (18.184) “\(,=\)”→“\(=\)”
p.658 l.13 “adiabiatically”→“adiabatically”
不定な有限個の項を二項演算子や二項関係で結びつけるときに、最後の項の直前にそれがあるかないか統一されていない。該当箇所は下記。
p.90 l.5 “\(x_1^0\ge x_2^0\ge\cdots x_m^0\)”
p.190 (6.41) “\([x_1A_1+x_2A_2+\cdots x_nA_n]\)”
p.204 (6.73) “\(({\not\hspace{-0.21em}p}'+{\not\hspace{-0.21em}k}_1+\cdots+{\not\hspace{-0.21em}k}_n+m)\)”
“\((k_1+\cdots k_n)\)”
(6.74) “\((k_1+\cdots+k_n)\)”
(6.75) “\((k_{\pi(1)}+k_{\pi(2)}+\cdots+k_{\pi(n)})\)”
p.205 l.4 “\((k_{\pi(1)}+\cdots+k_{\pi(n-1)})\)”
p.806 (A.39) “\([x_1A_1+x_2A_2+\cdots x_nA_n]\)”
著者による誤字報告：http://www.slac.stanford.edu/~mpeskin/QFT.html
出版：Westview Press
p.5 ll.15ff. “The best we can do is obtain a formal expression for \(\mathcal M\) as a perturbation series in the strength of the electromagnetic interaction, and evaluate the first few terms in this series.”→The best we can do is to obtain a formal expression for \(\mathcal M\) as a perturbation series in the strength of the electromagnetic interaction, and to evaluate the first few terms in this series.” 自信はありません。
p.61 l.8 “annihiliation operators”→“annihilation operators”
l.15 “\([a_\mathbf{p}^{r\dagger}a_\mathbf{p}^r, a_0^{s\dagger}]=\left(2\pi\right)^3\delta^{(3)}(\mathbf p)a_0^{r\dagger}\delta^{rs}\)”→“\([a_\mathbf{p}^{r'\dagger}a_\mathbf{p}^r, a_0^{s\dagger}]=\left(2\pi\right)^3\delta^{(3)}(\mathbf p)a_0^{r'\dagger}\delta^{rs}\)”
l.17 “\(\displaystyle\frac{1}{2m}\sum_r\biggl( u^{s\dagger}(0)\frac{\Sigma^3}{2}u^r(0)\biggr)a_0^{r\dagger}\,|0\rangle=\sum_r\left(\xi^{s\dagger}\frac{\sigma^3}{2}\xi^r\right)a_0^{r\dagger}\,|0\rangle\)”→“\(\displaystyle\frac{1}{2m}\sum_r\biggl( u^{r\dagger}(0)\frac{\Sigma^3}{2}u^s(0)\biggr)a_0^{r\dagger}\,|0\rangle=\sum_r\left(\xi^{r\dagger}\frac{\sigma^3}{2}\xi^s\right)a_0^{r\dagger}\,|0\rangle\)”
p.64 “\(\begin{array}{cccl}\mathbf{L}_+^\uparrow & \overset{P}{\longleftrightarrow} & \mathbf{L}_-^\uparrow=P\mathbf{L}_+^\uparrow & \unicode{x201C}\text{orthochronous}\unicode{x201D}\\ T\updownarrow & & \updownarrow T &\\ \mathbf{L}_+^\downarrow=T\mathbf{L}_+^\uparrow & \underset{P}{\longleftrightarrow} & \mathbf{L}_-^\downarrow=PT\mathbf{L}_+^\uparrow & \unicode{x201C}\text{nonorthochronous}\unicode{x201D}\\ \unicode{x201C}\text{proper}\unicode{x201D} & & \unicode{x201C}\text{improper}\unicode{x201D} &
\end{array}\)” もし\(\operatorname{det}\Lambda=+1\)を“proper”と呼び、\(\operatorname{det}\Lambda=-1\)を“improper”と呼んでいるのならば、proper, nonorthochronous Lorentz transformationは“\(\mathbf{L}_+^\downarrow=PT\mathbf{L}_+^\uparrow\)”で、improper, nonorthochronous Lorentz transformationは“\(\mathbf{L}_-^\downarrow=T\mathbf{L}_+^\uparrow\)”である。
p.67 “The way out is to retain the unitarity condition \(T^\dagger=T^{-1}\), but have \(T\) act on c-numbers as well as operators”→“The way out is to retain the unitarity condition \(T^\dagger=T^{-1}\), but to have \(T\) act on c-numbers as well as operators” 自信はありません。
p.79 l.13 “Lorentz gauge, \(\partial_\mu A^\mu=0\).”→“Lorenz gauge, \(\partial_\mu A^\mu=0\).”
p.87 l.14 “\(\displaystyle1=\langle\Omega|\Omega\rangle=\bigl(\left|\langle0|\Omega\rangle\right|^2e^{-iE_0(2T)}\bigr)^{-1}\langle0|U(T,t_0)U(t_0,-T)|0\rangle.\)”→“\(\displaystyle1=\langle\Omega|\Omega\rangle=\lim_{T\to\infty(1-i\epsilon)}\bigl(\left|\langle0|\Omega\rangle\right|^2e^{-iE_0(2T)}\bigr)^{-1}\langle0|U(T,t_0)U(t_0,-T)|0\rangle.\)”
p.90 l.18 “\(\cdots+\cdots).\)”→“\(\cdots\phi_m+\cdots).\)”
p.104 (4.73) “\(\mathcal M(k_\mathcal{A}, k_\mathcal{B}\to p_f)\)”→“\(\mathcal M(k_\mathcal{A}, k_\mathcal{B}\to\{p_f\})\)”
p.105 (4.77) “\(\delta\bigl(\sqrt{\bar{k}_\mathcal{A}^2+m_\mathcal{A}^2}+\sqrt{\bar{k}_\mathcal{B}^2+m_\mathcal{B}^2}-\sum E_f\bigr)\)”→“\(\delta\bigl(\sqrt{\left|\bar{\mathbf k}_\mathcal{A}\right|^2+m_\mathcal{A}^2}+\sqrt{\left|\bar{\mathbf k}_\mathcal{B}\right|^2+m_\mathcal{B}^2}-\sum E_f\bigr)\)”
p.123 “Lorentz gauge (which”→“Lorenz gauge (which”
p.124 “\(Q_d=-1/3\)”→“\(Q=-1/3\)”
p.125 “if \(p=p'=0\)”→“if \(\mathbf p=\mathbf{p}'=\mathbf 0\)”
“with \(m=0\)”→“with \(m_\phi=0\)”
p.130 l.4 “\(|p_f|\)”→“\(|\mathbf{p}_f|\)”
(c) “\(A^0=Ze/4\pi r\)”→“\(A^0=-Ze/4\pi r\)” p.xxiより\(e<0\)なので原子番号\(Z\)の原子核の電荷は\(-Ze\)となる。
p.143 l.18 “Propagating this sign though (5.21),”→“Propagating this sign through (5.21),”
p.149 (5.42) “\(\displaystyle\widetilde{\psi}(\mathbf k)=\int d^3x\,e^{i\mathbf k\cdot\mathbf r}\psi(\mathbf r)\)”→“\(\displaystyle\widetilde{\psi}(\mathbf k)=\int d^3r\,e^{-i\mathbf k\cdot\mathbf r}\psi(\mathbf r)\)” p.xxiのFourier transformの定義に合わせるべき。
p.150 l.16 “replace \(\mathbf n\cdot\boldsymbol\sigma\) by the unit matrix.”→“replace \({\mathbf n}^*\cdot\boldsymbol\sigma\) by the unit matrix.”
p.156 “Similarly, \(t\) becomes \(s\), while \(u\) remains unchanged.”→“Similarly, \(t\) becomes \(u\), and \(u\) becomes \(s\).”
p.166 (5.101) “\(\displaystyle\mathcal{M}(e^-_R\gamma_R\to e^-_R\gamma_R)\approx e^2\sqrt{2E}\sqrt{2}\frac{\omega\chi}{(\omega^2\chi^2+m^2)}\sqrt{2E}\sqrt{2}\approx\frac{4e^2\chi}{\chi^2+m^2/\omega^2}\)”→“\(\displaystyle\mathcal{M}(e^-_R\gamma_R\to e^-_R\gamma_R)\approx -e^2\sqrt{2E}\sqrt{2}\frac{\omega\chi}{(\omega^2\chi^2+m^2)}\sqrt{2E}\sqrt{2}\approx-\frac{4e^2\chi}{\chi^2+m^2/\omega^2}\)”
(5.102) “\(\displaystyle\mathcal{M}(e^-_R\gamma_L\to e^-_L\gamma_R)\approx\frac{4e^2m/\omega}{\chi^2+m^2/\omega^2}\)”→“\(\displaystyle\mathcal{M}(e^-_R\gamma_L\to e^-_L\gamma_R)\approx-\frac{4e^2m/\omega}{\chi^2+m^2/\omega^2}\)”
p.178 l.8 “Lorentz gauge”→“Lorenz gauge”
p.184 (6.26) “\(d\sigma\bigl(p\to p'+\gamma(k)\bigr)\)”→“\(d\sigma(p\to p'+\gamma)\)”
p.188 l.6 “\(\widetilde{B}{}^k(\mathbf q)=-i\epsilon^{ijk}q^i\widetilde{A}{}^j_{\mathrm{cl}}(\mathbf q)\)”→“\(\widetilde{B}{}^k(\mathbf q)=i\epsilon^{ijk}q^i\widetilde{A}{}^j_{\mathrm{cl}}(\mathbf q)\)”
“the \(g\)-factor of the proton differs by 40% from the Dirac value.” protonの\(g\)-factorはおよそ5.58であり、the Dirac valueの2とは3倍近く異なる。
p.200 l.20 “\(\log^2(q^2)\)”→“\(\log^2(-q^2)\)”
p.201 l.18 “\(\displaystyle\frac{1}{2}\mathop{\int}^1_{-1}d\cos\theta\,\frac{1}{(p^0-p\cos\theta)^2}\)”→“\(\displaystyle\frac{1}{2}\mathop{\int}^1_{-1}d\cos\theta\,\frac{1}{(p^0-|\mathbf p|\cos\theta)^2}\)”
p.208 6.1 “\(=\bar u(p')\)”→“\(=-ie\bar u(p')\)”
p.213 (7.4) “\(p^0=E_\mathbf{p}\)”→“\(p^0=E_\mathbf{p}(\lambda)\)”（2ヶ所）
p.222 \({}^\ddagger\) “Nuovo Cimento 1, 1425 (1955)”→“Nuovo Cimento 1, 205 (1955)”
p.224 (7.36) “\(e^{i(p^0-E_\mathbf{p}+i\epsilon)T_+}\)”→“\(e^{i\left(p^0-E_\mathbf{p}(\lambda)+i\epsilon\right)T_+}\)”
l.30 “\(\displaystyle \frac{i}{p^0-E_\mathbf{k}(\lambda)+i\epsilon}\)”→“\(\displaystyle \frac{ie^{i\left(p^0-E_\mathbf{k}(\lambda)+i\epsilon\right)T_+}}{p^0-E_\mathbf{k}(\lambda)+i\epsilon}\)”
p.227 (7.42) “\(\displaystyle\prod_1^n\int d^4x_i\,e^{ip_i\cdot x_i}\prod_1^m\int d^4y_j\,e^{-ik_j\cdot y_j}\)”→“\(\displaystyle\prod_{i=1}^n\int d^4x_i\,e^{ip_i\cdot x_i}\prod_{j=1}^m\int d^4y_j\,e^{-ik_j\cdot y_j}\)”
l.32 “\(\displaystyle\biggl(\prod_1^2\int d^4x_i\,e^{ip_i\cdot x_i}\biggr)\biggl(\prod_1^2\int d^4y_i\,e^{-ik_i\cdot y_i}\biggr)\)”→“\(\displaystyle\biggl(\prod_{i=1}^2\int d^4x_i\,e^{ip_i\cdot x_i}\biggr)\biggl(\prod_{i=1}^2\int d^4y_i\,e^{-ik_i\cdot y_i}\biggr)\)”
p.278 l.5 “6.2,”→“7.2,”
p.279 l.11 “\(U(x_a,x_b,T-\epsilon).\)”→“\(U(x_a,x_b;T-\epsilon).\)”
l.22 “the value of (9.4) in the case of one time slice”→“the value of the right-hand side of (9.3) in the case of one time slice” (9.4)の定義で\(N=1\)の場合を計算に用いる。
p.281 (9.11) “\(\displaystyle H\bigl(\frac{q_{k+1}+q_k}{2},p_k\bigr)\)”→“\(\displaystyle H\Bigl(\frac{q_{k+1}+q_k}{2},p_k\Bigr)\)” 括弧がその中身よりも小さいというのは他の箇所でも見られるのでわざとかもしれません。
p.293 l.21 “The functional \(\mathcal{L}_E[\phi]\)”→“The function \(\mathcal{L}_E(\phi)\)”
p.295 l.14 “Lorentz gauge.”→“Lorenz gauge.”
l.24 “In Lorentz gauge”→“In Lorenz gauge”
p.296 l.10 “Lorentz gauge”→“Lorenz gauge”
l.11 “Lorentz gauge”→“Lorenz gauge”
p.312 (c) “\(\Pi^{\mu\nu}(q^2)=(g^{\mu\nu}q^2-q^\mu q^\nu)\Pi(q^2),\)”→“\(\Pi^{\mu\nu}(q)=(g^{\mu\nu}q^2-q^\mu q^\nu)\Pi(q^2),\)”
p.320 (10.8) “\(=(g^{\mu\nu}q^2-\)”→“\(=i(g^{\mu\nu}q^2-\)”
p.402 l.16 “coefficient”→“exponent”
p.415 (12.55) “\(\displaystyle\frac{1}{p_3^2}\)”→“\(\displaystyle\frac{i}{p_3^2}\)”
p.416 l.5 “\(\displaystyle\frac{i}{{p\hspace{-0.44em}/}_1}(-ie\gamma^\mu)\frac{i}{{p\hspace{-0.44em}/}_2}\frac{-i}{q^2}\Bigl(g^{\mu\nu}-\frac{q^\mu q^\nu}{q^2}\Bigr)\)”→“\(\displaystyle\frac{i}{{p\hspace{-0.44em}/}_1}(-ie\gamma^\nu)\frac{i}{{p\hspace{-0.44em}/}_2}\frac{-i}{q^2}\Bigl(g_{\mu\nu}-\frac{q_\mu q_\nu}{q^2}\Bigr)\)”
p.419 “The position of this element at time \(t=0\) is given by \(\bar x(t;x)\)”→“The position of this element at time zero is given by \(\bar x(t;x)\)” 表現が紛らわしいです。
p.421 l.6 “\(p_i\) such that \(p_i^2=-P^2\), \(p_i\cdot p_j=0\), so that \(s\), \(t\), and \(u\) are of order \(-P^2\).”→“\(p_i\) such that \(p_i^2=-P^2\) and all three invariants \(s\), \(t\), and \(u\) are of the order \(-P^2\).” 元のままでは\(p_i\)がspacelike momentaであるという前提に撞着する。
p.427 (12.97) “\(\mathcal{G}\)”→“\(\hat{\mathcal{G}}\)”
p.482 “no simple tranformation law”→“no simple transformation law”
p.492 \({}^\ddagger\) “Böhm”→“Bohm”
p.511 (16.18) “\(\epsilon^+_\mu\)”→“\(\epsilon^{+\mu}\)”
“\(\epsilon^-_\mu\)”→“\(\epsilon^{-\mu}\)”
(16.19) “\(\epsilon^{*T}_j\)”→“\(\epsilon^{T*}_j\)”
p.515 “fermion-fermion annihilation”→“fermion-antifermion annihilation”
p.516 (16.40) “\((-k_2)^\rho\)”→“\(k_2^\rho\)”
p.551 “were \(c\) is a dimensionless constant.”→“where \(c\) is a dimensionless constant.”
p.552 (17.15) “\(++\)”→“\(+\)”
p.563 “consituent quarks”→“constituent quarks”
p.610 l.27 “the manner than we discussed”→“the manner that we discussed”
p.641 (18.184) “\(,=\)”→“\(=\)”
p.658 l.13 “adiabiatically”→“adiabatically”
不定な有限個の項を二項演算子や二項関係で結びつけるときに、最後の項の直前にそれがあるかないか統一されていない。該当箇所は下記。
p.90 l.5 “\(x_1^0\ge x_2^0\ge\cdots x_m^0\)”
p.190 (6.41) “\([x_1A_1+x_2A_2+\cdots x_nA_n]\)”
p.204 (6.73) “\(({\not\hspace{-0.21em}p}'+{\not\hspace{-0.21em}k}_1+\cdots+{\not\hspace{-0.21em}k}_n+m)\)”
“\((k_1+\cdots k_n)\)”
(6.74) “\((k_1+\cdots+k_n)\)”
(6.75) “\((k_{\pi(1)}+k_{\pi(2)}+\cdots+k_{\pi(n)})\)”
p.205 l.4 “\((k_{\pi(1)}+\cdots+k_{\pi(n-1)})\)”
p.806 (A.39) “\([x_1A_1+x_2A_2+\cdots x_nA_n]\)”
著者による誤字報告：http://www.slac.stanford.edu/~mpeskin/QFT.html
Labels:
学問
2017年4月15日土曜日
冴えない彼女の育てかた♭
原作：丸戸史明
シリーズ構成：丸戸史明
監督：亀井幹太
アニメーション制作：A-1 Pictures
#1 冴えない竜虎の相見えかた
アバンタイトル イベント発注リスト 水着が流されちゃって “ふとした表紙に水着が流されてしまって。”→“ふとした拍子に水着が流されてしまって。”
Aパート サイン会 概要 “恋するメトロノーム関連商品」をお買い上げ”→“「恋するメトロノーム」関連商品をお買い上げ”
シリーズ構成：丸戸史明
監督：亀井幹太
アニメーション制作：A-1 Pictures
#1 冴えない竜虎の相見えかた
アバンタイトル イベント発注リスト 水着が流されちゃって “ふとした表紙に水着が流されてしまって。”→“ふとした拍子に水着が流されてしまって。”
Aパート サイン会 概要 “恋するメトロノーム関連商品」をお買い上げ”→“「恋するメトロノーム」関連商品をお買い上げ”
Labels:
アニメ
2017年4月3日月曜日
AKIBA'S TRIP -THE ANIMATION-
原作：ACQUIRE
監督：博史池畠
アニメーション制作：GONZO
TRIP 13 AKIBA'S LAST TRIP
Bパート 清井大臣逮捕 “最も問題視されているのは、”→“ 最も問題視されているのは、”
新大臣 “「アキバフェス」を中止を目的とした”→“「アキバフェス」の中止を目的とした”
“□○にちに掛けて、”→“□○日に掛けて、”
以下の2箇所において表現が揺れている。
TRIP 12 Aパート GNZtv “「説明がないまま強行採決は認められない」との姿勢を見せ”
TRIP 13 Bパート 新大臣 “「説明がないま■■強行採決認められない」との■■を見せ” ■は不明な文字。
監督：博史池畠
アニメーション制作：GONZO
TRIP 13 AKIBA'S LAST TRIP
Bパート 清井大臣逮捕 “最も問題視されているのは、”→“ 最も問題視されているのは、”
新大臣 “「アキバフェス」を中止を目的とした”→“「アキバフェス」の中止を目的とした”
“□○にちに掛けて、”→“□○日に掛けて、”
以下の2箇所において表現が揺れている。
TRIP 12 Aパート GNZtv “「説明がないまま強行採決は認められない」との姿勢を見せ”
TRIP 13 Bパート 新大臣 “「説明がないま■■強行採決認められない」との■■を見せ” ■は不明な文字。
Labels:
アニメ
2017年4月2日日曜日
おもしろサイエンス 日本刀の科学
編著：井上達雄
真鍋 純平
日刊工業新聞社
奥付 “日本古来の「たたら」や「下げ」など中世の製鉄を研究、作刀を続ける。一貫して相州伝上位作を目指し、地景現われたよく沸づく作風で知られる。スキャナーで刀剣の画像撮影をするなど、刀匠としては科学、工学に造詣が深い。日本古来の「たたら」や「下げ」など中世の製鉄を研究、作刀を続ける。一貫して相州伝上位作を目指し、地景現われたよく沸づく作風で知られる。スキャナーで刀剣の画像撮影をするなど、科学、工学に造詣が深い。”→“日本古来の「たたら」や「下げ」など中世の製鉄を研究、作刀を続ける。一貫して相州伝上位作を目指し、地景現われたよく沸づく作風で知られる。スキャナーで刀剣の画像撮影をするなど、科学、工学に造詣が深い。”
真鍋 純平
日刊工業新聞社
奥付 “日本古来の「たたら」や「下げ」など中世の製鉄を研究、作刀を続ける。一貫して相州伝上位作を目指し、地景現われたよく沸づく作風で知られる。スキャナーで刀剣の画像撮影をするなど、刀匠としては科学、工学に造詣が深い。日本古来の「たたら」や「下げ」など中世の製鉄を研究、作刀を続ける。一貫して相州伝上位作を目指し、地景現われたよく沸づく作風で知られる。スキャナーで刀剣の画像撮影をするなど、科学、工学に造詣が深い。”→“日本古来の「たたら」や「下げ」など中世の製鉄を研究、作刀を続ける。一貫して相州伝上位作を目指し、地景現われたよく沸づく作風で知られる。スキャナーで刀剣の画像撮影をするなど、科学、工学に造詣が深い。”
登録:
投稿 (Atom)