著者：W. Greiner
出版：Springer-Verlag
p.3 (1.7) “\(=c^2t^2-x^2\)”→“\(=c^2t^2-\boldsymbol{x}^2\)”
p.4 l.4 “\(\varDelta=\nabla^2\)”→“\(\varDelta=\boldsymbol{\nabla}^2\)”
p.5 (1.24) “\(E=\pm\sqrt{m_0^2c^2+\boldsymbol{p}^2}\)”→“\(E=\pm c\sqrt{m_0^2c^2+\boldsymbol{p}^2}\)”
p.6 (1.25) “\(\nabla_\mu(\psi^*\nabla^\mu\psi-\psi\nabla^\mu\psi^*)\equiv\nabla_\mu j^\mu=0\)”→“\(\nabla_\mu(\psi^*\nabla^\mu\psi-\psi\nabla^\mu\psi^*)=0\quad\mathrm{or}\quad\nabla_\mu j^\mu=0\)”
l.11 “\(j_0\)”→“\(j_0/c\)”
p.127 Figure 3.1. “\(dx\)”→“\(\mathrm{d}x\)”（6ヶ所）
“\(\mathrm{d}x^\nu\mathrm{d}x_\nu=\delta_\nu^\mu\mathrm{d}x^\nu\mathrm{d}x_\sigma\)”→“\(\mathrm{d}x^\nu\mathrm{d}x_\nu=\delta_\nu^\sigma\mathrm{d}x^\nu\mathrm{d}x_\sigma\)”
p.131 l.24 “see Example 3.1”→“see Exercise 3.1”
p.132 (3.26) “\(\displaystyle\boldsymbol{\hat p}\hspace{-0.43em}/=\mathrm{i}\hbar\gamma^\nu\frac{\partial}{\partial x'^\nu}\)”→“\(\displaystyle{\boldsymbol{\hat p}\hspace{-0.43em}/}'=\mathrm{i}\hbar\gamma^\nu\frac{\partial}{\partial x'^\nu}\)”
(2) “\(\hat{\varGamma}{}_A^2=1\)”→“\(\hat{\varGamma}{}_A^2={\mbox{1}\hspace{-0.25em}\mbox{l}}\)”
p.149 (4.3) “\(\begin{align}&{a^\nu}_\mu\gamma^\mu=\hat P\gamma^\nu\hat P{}^{-1}\quad\mathrm{or}\\&{a^\sigma}_\nu{a^\nu}_\mu\gamma^\mu=\hat P{a^\sigma}_\nu\gamma^\nu\hat P{}^{-1}\end{align}\)”→“\(\begin{align}&{a_\mu}^\nu\gamma^\mu=\hat P\gamma^\nu\hat P{}^{-1}\quad\mathrm{or}\\&{a^\sigma}_\nu{a_\mu}^\nu\gamma^\mu=\hat P{a^\sigma}_\nu\gamma^\nu\hat P{}^{-1}\end{align}\)”
p.151 “cf. Example 3.1”→“cf. Exercise 3.1”
““pseudovector””→““pseudoscalar””
(5.2) “\({\mbox{1}\hspace{-0.25em}\mbox{l}}_{g_{\mu\mu}}\)”→“\(g_{\mu\mu}\mbox{1}\hspace{-0.25em}\mbox{l}\)”
p.152 “\(\begin{eqnarray}\begin{cases}-\mathrm{i}\gamma_\sigma g_{\mu\mu}=-\mathrm{i}g_{\mu\mu}\hat{\varGamma}_\sigma^\mathrm{V}&\mathrm{for}\ \mu=\tau\quad,\\+\mathrm{i}\gamma_\sigma g_{\mu\mu}=\mathrm{i}g_{\mu\mu}\hat{\varGamma}_\sigma^\mathrm{V}&\mathrm{for}\ \mu=\sigma\quad,\\\pm\mathrm{i}\hat{\varGamma}_\kappa^\mathrm{A},\kappa\neq\mu,\sigma,\tau&\mathrm{for}\ \mu\neq\tau\neq\sigma\quad,\end{cases}\end{eqnarray}\)”→“\(\begin{eqnarray}\begin{cases}-\mathrm{i}\gamma_\sigma g_{\mu\mu}=-\mathrm{i}g_{\mu\mu}\hat{\varGamma}_\sigma^\mathrm{V}&\mathrm{for}\ \mu=\tau\quad,\\+\mathrm{i}\gamma_\tau g_{\mu\mu}=\mathrm{i}g_{\mu\mu}\hat{\varGamma}_\tau^\mathrm{V}&\mathrm{for}\ \mu=\sigma\quad,\\\pm\mathrm{i}\hat{\varGamma}_\kappa^\mathrm{A},\kappa\neq\mu,\sigma,\tau&\mathrm{for}\ \mu\neq\tau,\sigma\quad,\end{cases}\end{eqnarray}\)” ちなみに、前提として \(\tau\neq\sigma\) となっている。
p.155 “\(\hat{\varGamma}_2^*=-\mathrm{i}\gamma_0\gamma_3=-\hat{\varGamma}_3\)”→“\(\hat{\varGamma}_3^*=-\mathrm{i}\gamma_0\gamma_3=-\hat{\varGamma}_3\)”
p.156 l.5 “\(=-\mathrm{i}(\gamma_0\gamma_2\gamma_0\gamma_1+\gamma_0\gamma_1\gamma_0\gamma_2)\)”→“\(=\mathrm{i}(\gamma_0\gamma_2\gamma_0\gamma_1+\gamma_0\gamma_1\gamma_0\gamma_2)\)”
p.157 “apllications”→“applications”
p.183 (8.1) “\(\mathrm{e}^{-\mathrm{i}(p_0-p_0')x^0/\hbar}\)”→“\(\mathrm{e}^{-\mathrm{i}p_\mu x^\mu/\hbar}\)”
(8.2) “\(\begin{align}\int\psi^{(+)\dagger}&(\boldsymbol{x},t)\psi^{(+)}(\boldsymbol{x},t)\mathrm{d}^3x\overset{!}{=}1\overset{!}{=}\int\mathrm{d}^3p\int\mathrm{d}^3p\sum_{\pm s}\sum_{\pm s'}\\\times&\sqrt{\frac{m_0c^2}{E}}\sqrt{\frac{m_0c^2}{E'}}b^\dagger(p,s)b(p',s')u^\dagger(p,s)u(p',s')\mathrm{e}^{-\mathrm{i}(p_0-p_0')x^0/\hbar}\\\times&\int\frac{\mathrm{e}^{\mathrm{i}(\boldsymbol{p}-\boldsymbol{p}')\cdot\boldsymbol{x}/\hbar}}{\sqrt{2\pi\hbar^3}\sqrt{2\pi\hbar^3}}\mathrm{d}^3x\end{align}\)”→“\(\begin{align}\int\psi^{(+)\dagger}&(\boldsymbol{x},t)\psi^{(+)}(\boldsymbol{x},t)\mathrm{d}^3x\overset{!}{=}1\overset{!}{=}\int\mathrm{d}^3p\int\mathrm{d}^3p'\sum_{\pm s}\sum_{\pm s'}\\\times&\sqrt{\frac{m_0c^2}{E}}\sqrt{\frac{m_0c^2}{E'}}b^\dagger(p,s)b(p',s')u^\dagger(p,s)u(p',s')\mathrm{e}^{\mathrm{i}(p_0-p_0')x^0/\hbar}\\\times&\int\frac{\mathrm{e}^{-\mathrm{i}(\boldsymbol{p}-\boldsymbol{p}')\cdot\boldsymbol{x}/\hbar}}{\sqrt{2\pi\hbar}^3\sqrt{2\pi\hbar}^3}\mathrm{d}^3x\end{align}\)”
“\(\displaystyle\exp\left(-\frac{\mathrm{i}}{\hbar}(p_0-p_0')x^0\right)=\exp\left(-\frac{\mathrm{i}}{\hbar}(E-E')\frac{x^0}{c}\right)\)”→“\(\displaystyle\exp\left(\frac{\mathrm{i}}{\hbar}(p_0-p_0')x^0\right)=\exp\left(\frac{\mathrm{i}}{\hbar}(E-E')\frac{x^0}{c}\right)\)”
p.185 (6) “\(\overleftarrow{\boldsymbol{\hat p}\hspace{-0.43em}/}{}_\mu^\dagger\)”→“\(\overleftarrow{\boldsymbol{\hat{p}}}{}_\mu^\dagger\)”
(9) “\(a^\mu\overrightarrow{\boldsymbol{\hat{p}}}{}^\mu\)”→“\(a_\mu\overrightarrow{\boldsymbol{\hat{p}}}{}^\mu\)”
p.186 (11) “\(\hat{\sigma}_{\mu\nu}\)”→“\({\hat{\sigma}^\mu}_\nu\)”
(1) “\(\mathrm{e}^{\mathrm{i}p_\mu x^\mu/\hbar}\)”→“\(\mathrm{e}^{-\mathrm{i}p_\mu x^\mu/\hbar}\)”
(2) “\(\hat{\alpha}_i\)”→“\(\hat{\alpha}^i\)”
p.187 (3) “\(\mathrm{e}^{-(\mathrm{i}/\hbar)(p'^i-p^i)x_i}\)”→“\(\mathrm{e}^{(\mathrm{i}/\hbar)(p'^i-p^i)x_i}\)”
l.6 “\(\displaystyle=\int\mathrm{d}^3p\frac{p_ic^2}{E}\sum_{\pm s}|b(p,s)|^2\)”→“\(\displaystyle=\int\mathrm{d}^3p\frac{p^ic^2}{E}\sum_{\pm s}|b(p,s)|^2\)”
“\(|\langle c^2p_i/E\rangle|<c\)”→“\(|\langle c^2p^i/E\rangle|<c\)” どちらでも良い気もします。
p.189(2) “\(b(p,s)u(p,s)\mathrm{e}^{-\mathrm{i}\boldsymbol{p}\cdot\boldsymbol{x}/\hbar}+d^*(p,s)v(p,s)\mathrm{e}^{+\mathrm{i}\boldsymbol{p}\cdot\boldsymbol{x}/\hbar}\)”→“\(b(p,s)u(p,s)\mathrm{e}^{-\mathrm{i}p_\mu x^\mu/\hbar}+d^*(p,s)v(p,s)\mathrm{e}^{+\mathrm{i}p_\mu x^\mu/\hbar}\)”
p.315 l.7 “\(\psi_n'(\boldsymbol x,t)=\hat{T}\psi_n(\boldsymbol x,t)\)”→“\(\psi_n'(\boldsymbol x,t')=\hat{T}\psi_n(\boldsymbol x,t)\)”
p.319 (9) “\(\hat T_0\cdot\hat T_0=\mathrm{i}\gamma^1\gamma^3\gamma^1\gamma^3\)”→“\(\hat T_0\cdot\hat T_0=\mathrm{i}\gamma^1\gamma^3\mathrm{i}\gamma^1\gamma^3\)”
(11) “\(\hat T\gamma^\mu\hat T\)”→“\(\hat T_0\gamma^\mu\hat T_0\)”
p.320 l.2 “\(=\psi^\dagger(t)\gamma_0\hat T_0\gamma^\mu\hat T_0\psi^*(t)\)”→“\(=\psi^\mathrm{T}(t)\gamma_0\hat T_0\gamma^\mu\hat T_0\psi^*(t)\)”
p.390 l.5 “\(0(4,C)\)”→“\(\mathrm{O}(4,C)\)”
2016年11月27日日曜日
2016年11月26日土曜日
2016年11月24日木曜日
めしにしましょう
著者：小林銅蟲
発行所：講談社
英字タイトル “Let's meal!”→“Let's have a meal!”,“Let's eat a meal!”,“Let's make a meal!”, or the like
第1巻
p.25 7コマ目 箸の持ち方が不自然。 わざとかもしれません。
第5巻
2018年5月23日 第1刷発行
p.73 p.70に“塩カラメル”とあるが、“塩”が見当たらない。“カラメル”の下の“砂糖”が“塩”の誤りかもしれない。
第6巻
ISBN978-4-06-513187-9
C9979 ¥630E
雑誌41547-69
2018年10月23日 第1刷発行
発行所：講談社
英字タイトル “Let's meal!”→“Let's have a meal!”,“Let's eat a meal!”,“Let's make a meal!”, or the like
第1巻
p.25 7コマ目 箸の持ち方が不自然。 わざとかもしれません。
第5巻
2018年5月23日 第1刷発行
p.73 p.70に“塩カラメル”とあるが、“塩”が見当たらない。“カラメル”の下の“砂糖”が“塩”の誤りかもしれない。
第6巻
ISBN978-4-06-513187-9
C9979 ¥630E
雑誌41547-69
2018年10月23日 第1刷発行
第7巻
ISBN978-4-06-515636-0
C9979 ¥630E
雑誌41548-11
2019年3月22日 第1刷発行
ISBN978-4-06-515636-0
C9979 ¥630E
雑誌41548-11
2019年3月22日 第1刷発行
第8巻
ISBN978-4-06-516632-1
C9979 ¥630E
雑誌41548-24
2019年8月23日 第1刷発行
p.85 “b) 切る”→“c) 切る”
ISBN978-4-06-516632-1
C9979 ¥630E
雑誌41548-24
2019年8月23日 第1刷発行
p.85 “b) 切る”→“c) 切る”
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マンガ
2016年11月16日水曜日
ふらいんぐうぃっち
著者：石塚千尋
発行所：講談社
2016年3月4日 第15刷発行
2016年3月4日 第9刷発行
2015年11月24日 第3刷発行
p.4 1コマ目 と p.5 1コマ目 とで、オセロの石の配置が同一の対戦ではあり得ない。
2017年9月8日 第1刷発行
C9979 ¥440E
雑誌42291-19
2018年9月7日 第1刷発行
発行所：講談社
第1巻
（2013年12月9日 第1刷発行）2016年3月4日 第15刷発行
第2巻
（2014年6月9日 第1刷発行）2016年3月4日 第9刷発行
第3巻
（2015年4月9日 第1刷発行）2015年11月24日 第3刷発行
第4巻
2016年3月9日 第1刷発行第5巻
2016年11月9日 第1刷発行
p.37 1コマ目 “拇印”→“指印” 続くコマで、“拇印”を押すのに拇指ではなく示指を用いている。p.4 1コマ目 と p.5 1コマ目 とで、オセロの石の配置が同一の対戦ではあり得ない。
第6巻
ISBN978-4-06-510183-42017年9月8日 第1刷発行
第7巻
ISBN978-4-06-512323-2C9979 ¥440E
雑誌42291-19
2018年9月7日 第1刷発行
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マンガ
2016年11月15日火曜日
響け！ユーフォニアム２
原作：武田綾乃
監督：石原立也
アニメーション制作：京都アニメーション
第六回 あめふりコンダクター
Aパート ノートブック ③ “\(\begin{align}15&x^2-4\\&=4(4x^2-1)\\&=4(2x+1)(2x-1)\end{align}\)”→“\(\begin{align}16&x^2-4\\&=4(4x^2-1)\\&=4(2x+1)(2x-1)\end{align}\)”
監督：石原立也
アニメーション制作：京都アニメーション
第六回 あめふりコンダクター
Aパート ノートブック ③ “\(\begin{align}15&x^2-4\\&=4(4x^2-1)\\&=4(2x+1)(2x-1)\end{align}\)”→“\(\begin{align}16&x^2-4\\&=4(4x^2-1)\\&=4(2x+1)(2x-1)\end{align}\)”
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2016年11月7日月曜日
新世紀エヴァンゲリオン
企画・原作：庵野秀明
監督：庵野秀明
アニメーション制作：タツノコプロ，GAINAX
第七話 人の造りしもの
Aパート 毎朝新聞 “地球温暖化や気候変動の改名に欠かせない”→“地球温暖化や気候変動の解明に欠かせない”
監督：庵野秀明
アニメーション制作：タツノコプロ，GAINAX
第七話 人の造りしもの
Aパート 毎朝新聞 “地球温暖化や気候変動の改名に欠かせない”→“地球温暖化や気候変動の解明に欠かせない”
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2016年11月6日日曜日
涼宮ハルヒの憂鬱 (2006年)
原作・構成協力：谷川流
シリーズ演出：山本寛
監督：石原立也
超監督：涼宮ハルヒ
アニメーション制作：京都アニメーション
第9話（放送順では第6話、2009年版の全28話の中では第10話） 孤島症候群(前編)
Aパート キョンが“そんなに都合よく事件が起きるわけないだろ”と言うカットで、キョンの脚と椅子との位置関係がおかしい。
シリーズ演出：山本寛
監督：石原立也
超監督：涼宮ハルヒ
アニメーション制作：京都アニメーション
第9話（放送順では第6話、2009年版の全28話の中では第10話） 孤島症候群(前編)
Aパート キョンが“そんなに都合よく事件が起きるわけないだろ”と言うカットで、キョンの脚と椅子との位置関係がおかしい。
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アニメ
2016年11月1日火曜日
QUANTUM ELECTRODYNAMICS Third Edition
著者：W. Greiner，J. Reinhardt
出版：Springer-Verlag
p.I “J. Reinhart”→“J. Reinhardt”
p.7 “For times preceeding \(t_1\)”→“For times preceding \(t_1\)”
時間座標としての変数\(t\)と摂動の時刻\(t_1\)とが混同されており、“the scattered wave \(\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t_1)\) is zero for \(t<t_1\)”などの不可解な表現が見られる。修正案はこのようになる。“\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t_1}-\hat H_0\right)\psi(\boldsymbol x_1,t_1)=V(\boldsymbol x_1,t_1)\psi(\boldsymbol x_1,t_1)\ .\tag{1.10}\]As already mentioned, \(V(\boldsymbol x_1,t_1)\) acts only during the time interval \(\Delta t_1\). We
denote the resulting wave with the help of the free wave \(\phi\) as\[\psi(\boldsymbol x_1,t_1)=\phi(\boldsymbol x_1,t_1)+\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t_1)\ ,\tag{1.11}\]where \(\phi\) solves the free Schrödinger equation\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t_1}-\hat H_0\right)\phi(\boldsymbol x_1,t_1)=0\tag{1.12}\]and where the scattered wave \(\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t_1)\) is zero for \(t<t_1\). Inserting (1.11) into
(1.10) and taking into account (1.12), we find\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t_1}-\hat H_0\right)\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t_1)=V(\boldsymbol x_1,t_1)(\phi(\boldsymbol x_1,t_1)+\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t_1))\tag{1.13}\]and, neglecting the small term \(V\Delta\psi\) on the right-hand side,\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t_1}-\hat H_0\right)\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t_1)=V(\boldsymbol x_1,t_1)\phi(\boldsymbol x_1,t_1)\ .\tag{1.14}\]”→“\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t}-\hat H_0\right)\psi(\boldsymbol x_1,t)=V(\boldsymbol x_1,t)\psi(\boldsymbol x_1,t)\ .\tag{1.10}\]As already mentioned, \(V(\boldsymbol x_1,t)\) acts only during the time interval \(t_1\) to
\(t_1+\Delta t_1\). We denote the resulting wave with the help of the free wave \(\phi\) as\[\psi(\boldsymbol x_1,t)=\phi(\boldsymbol x_1,t)+\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t)\ ,\tag{1.11}\]where \(\phi\) solves the free Schrödinger equation\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t}-\hat H_0\right)\phi(\boldsymbol x_1,t)=0\tag{1.12}\]and where the scattered wave \(\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t)\) is zero for \(t<t_1\). Inserting (1.11) into
(1.10) and taking into account (1.12), we find\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t}-\hat H_0\right)\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t)=V(\boldsymbol x_1,t)(\phi(\boldsymbol x_1,t)+\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t))\tag{1.13}\]and, neglecting the small term \(V\Delta\psi\) on the right-hand side,\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t}-\hat H_0\right)\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t)=V(\boldsymbol x_1,t)\phi(\boldsymbol x_1,t)\ .\tag{1.14}\]”
p.8 l.15 “\(G_0(\boldsymbol x',t';\boldsymbol x,t)\)”→“\(G_0(\boldsymbol x',t';\boldsymbol{x}_1,t_1)\)”
(1.18) “\(\begin{align}=&\mathrm{i}\int\mathrm{d}^3x\bigl(G_0(\boldsymbol x',t';\boldsymbol x,t)\\&+\int\mathrm d^3x_1\Delta t_1G_0(\boldsymbol x',t';\boldsymbol x_1,t_1)\frac{1}{\hbar}V(\boldsymbol x_1,t_1)G_0(\boldsymbol x_1,t_1;\boldsymbol x,t)\bigr)\phi(\boldsymbol x,t)\ .\end{align}\)”→“\(\begin{align}=&\mathrm{i}\int\mathrm{d}^3x\left(G_0(\boldsymbol x',t';\boldsymbol x,t)\phantom{\int}\right.\\&+\left.\int\mathrm d^3x_1\Delta t_1G_0(\boldsymbol x',t';\boldsymbol x_1,t_1)\frac{1}{\hbar}V(\boldsymbol x_1,t_1)G_0(\boldsymbol x_1,t_1;\boldsymbol x,t)\right)\phi(\boldsymbol x,t)\ .\end{align}\)”
p.9 Fig. 1.3b “\((\boldsymbol x_1,t)\)”→“\((\boldsymbol x_1,t_1)\)”
l.12 “\(\psi(2)\)”→“\(\psi(x_2)\)”
p.10 l.21 “\(G(x',x)\)”→“\(G(x';x)\)”
p.12 (1.31) “\(G_0^+(x',x_1)\)”→“\(G_0^+(x';x_1)\)”（3ヶ所）
p.16 (1) “\(G^-(x_1,x)\)”→“\(G^-(x_1;x)\)”
p.17 (5) “\(t\to-\infty\)”→“\(t''\to-\infty\)”
p.21 “\(\hat S\hat S{}^+\)”→“\(\hat S\hat S{}^\dagger\)”
“\(\mbox{1}\hspace{-0.25em}\mbox{l}=|\gamma\rangle\langle\gamma|\)”→“\(\displaystyle\mbox{1}\hspace{-0.25em}\mbox{l}=\sum_\gamma|\gamma\rangle\langle\gamma|\)”
“\(\left\langle\gamma\mathrel{}\middle|\hat S{}^+\middle|\mathrel{}\alpha\right\rangle\)”→“\(\left\langle\gamma\mathrel{}\middle|\hat S{}^\dagger\middle|\mathrel{}\alpha\right\rangle\)”
p.23 (1.52) “\(\left\langle\beta\mathrel{}\middle|\hat S\middle|\mathrel{}\alpha\right\rangle=\)”→“\(\left\langle\beta'\mathrel{}\middle|\hat S\middle|\mathrel{}\alpha'\right\rangle=\)”
p.28 (1.71) “\(\boldsymbol p(\boldsymbol x'-\boldsymbol x)\)”→“\(\boldsymbol p\cdot(\boldsymbol x'-\boldsymbol x)\)”（2ヶ所）
p.29 (1.74) “\(\mathrm d^3\boldsymbol p\)”→“\(\mathrm d^3p\)”（2ヶ所）
p.31 “The iteration of (1.82)”→“The iteration of (1.83)”
p.34 (17) “\(\displaystyle\mathop{\int}_{-\infty}^\infty\mathrm dp_x\exp\left(-\frac{\tau\xi^2}{a^2}-\frac{a^2R_x^2}{4\tau}\right)\ \mathrm dp_x\)”→“\(\displaystyle\mathop{\int}_{-\infty}^\infty\mathrm dp_x\exp\left(-\frac{\tau\xi^2}{a^2}-\frac{a^2R_x^2}{4\tau}\right)\)”
p.37 (18) “\(\boldsymbol\nabla\varPsi\)”→“\(\boldsymbol{\nabla}^2\varPsi\)”
(19) “\(\mathrm d^3\boldsymbol x'\)”→“\(\mathrm d^3x'\)”
p.89 (3.25) “\(\displaystyle\frac{\mathrm{d}\bar{\sigma}}{\mathrm{d}\varOmega}\)”→“\(\displaystyle\frac{\mathrm{d}\bar{\sigma}}{\mathrm{d}\varOmega_f}\)”
p.101 (4) “\(\displaystyle\frac{\mathrm{d}\bar{\sigma}_{e^+}}{\mathrm{d}\varOmega}\)”→“\(\displaystyle\frac{\mathrm{d}\bar{\sigma}_{e^+}}{\mathrm{d}\varOmega_f}\)”
(10) 同上。
p.102 l.1 “(3.31)”→“(3.35)”
l.14 “irrevelant”→“irrelevant”
p.118 (3.103) “\(\displaystyle=\frac{e^2e_\mathrm{p}^2(4\pi)^2}{2m_0^2M_0^2(q^2)^2}\Bigl\{2M_0^2EE'-p_f\cdot p_i\left[M_0^2+M_0(E'-E)\right]+m_0^2M_0^2\Bigr\}\)”→“\(\displaystyle=\frac{e^2e_\mathrm{p}^2(4\pi)^2}{2m_0^2M_0^2(q^2)^2}\Bigl\{2M_0^2EE'-p_f\cdot p_i\left[M_0^2+M_0(E'-E)\right]+m_0^2M_0^2+2M_0(E'-E)m_0^2\Bigr\}\)”
p.119 l.1 “(3.101)”→“(3.102)”
(3.106) “\(\displaystyle\frac{m_0}{E}\ll1\)”→“for \(\displaystyle\frac{m_0}{E},\frac{m_0}{E'}\ll1\)”
p.122 l.9 “bilinear convariants”→“bilinear covariants”
l.13 “\(\sigma_{\nu\mu}=(\mathrm{i}/2)(\gamma_\mu\gamma_\nu-\gamma_\nu\gamma_\mu)\)”→“\(\sigma_{\mu\nu}=(\mathrm{i}/2)(\gamma_\mu\gamma_\nu-\gamma_\nu\gamma_\mu)\)”
p.123 (9) “\(\displaystyle W=e_\mathrm{p}\int\mathrm{d}^3x\ A^\mu(\boldsymbol{x})J_\mu(\boldsymbol{x})\)”→“\(\displaystyle W=\int\mathrm{d}^3x\ A^\mu(\boldsymbol{x})J_\mu(\boldsymbol{x})\)”
p.124 (17) “\(\displaystyle(\bar{u}\boldsymbol{\varSigma}u)\frac{1}{V}\int\mathrm{d}^3x\ \mathrm{e}^{-\mathrm{i}\boldsymbol{q}\cdot\boldsymbol{x}}\,\nabla\times\boldsymbol{A}(\boldsymbol{x})\)”→“\(\displaystyle(\bar{u}\boldsymbol{\varSigma}u)\cdot\frac{1}{V}\int\mathrm{d}^3x\ \mathrm{e}^{-\mathrm{i}\boldsymbol{q}\cdot\boldsymbol{x}}\,\nabla\times\boldsymbol{A}(\boldsymbol{x})\)”
(18) “\(F_1^n\)”→“\(F_1^\mathrm{n}\)”
“\(F_2^n\)”→“\(F_2^\mathrm{n}\)”
l.26 “simplifies”→“is simplified”
pp.124f. “The squared spin-averaged transition matrix element”→“The spin-averaged squared invariant amplitude” “transition matrix”（T行列、遷移行列）は本文中の他の箇所に見当たらない。
p.127 l.1 “(23)”→“(25)”
(30) “\(\frac{q^2}{2M_0}\)”→“\(\frac{q^2}{2M_0^2}\)”
p.128 (33) “\(\left(\frac{\mathrm{d}\bar\sigma}{\mathrm{d}\varOmega}\right)_\mathrm{Mott}\)”が具体的に述べられていないため確かなことは判らないが、仮にこれがp.92 (3.39)において\(Z=1,\beta\to1\)とした\(\left(\frac{\mathrm{d}\bar\sigma}{\mathrm{d}\varOmega}\right)_\mathrm{Mott}=\frac{e^2e_\mathrm{p}^2}{4E^2\sin^2\frac{\theta}{2}}\cos^2\frac{\theta}{2}\)というものならば、式(33)は次のように修正されるべきである。“\(\displaystyle\frac{\mathrm{d}\bar\sigma}{\mathrm{d}\varOmega}=\left(\frac{\mathrm{d}\bar\sigma}{\mathrm{d}\varOmega}\right)_\mathrm{Mott}\left[\frac{G_\mathrm{E}^2(q^2)+\tau G_\mathrm{M}^2(q^2)}{1+\tau}+2\tau G_\mathrm{M}^2(q^2)\tan^2\frac{\theta}{2}\right]\)”→“\(\begin{align}\frac{\mathrm{d}\bar\sigma}{\mathrm{d}\varOmega}=&\left(\frac{\mathrm{d}\bar\sigma}{\mathrm{d}\varOmega}\right)_\mathrm{Mott}\left(1+\frac{2E}{M_0}\sin^2\frac{\theta}{2}\right)^{-1}\\&\times\left[\frac{G_\mathrm{E}^2(q^2)+\tau G_\mathrm{M}^2(q^2)}{1+\tau}+2\tau G_\mathrm{M}^2(q^2)\tan^2\frac{\theta}{2}\right]\end{align}\)”
出版：Springer-Verlag
p.I “J. Reinhart”→“J. Reinhardt”
p.7 “For times preceeding \(t_1\)”→“For times preceding \(t_1\)”
時間座標としての変数\(t\)と摂動の時刻\(t_1\)とが混同されており、“the scattered wave \(\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t_1)\) is zero for \(t<t_1\)”などの不可解な表現が見られる。修正案はこのようになる。“\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t_1}-\hat H_0\right)\psi(\boldsymbol x_1,t_1)=V(\boldsymbol x_1,t_1)\psi(\boldsymbol x_1,t_1)\ .\tag{1.10}\]As already mentioned, \(V(\boldsymbol x_1,t_1)\) acts only during the time interval \(\Delta t_1\). We
denote the resulting wave with the help of the free wave \(\phi\) as\[\psi(\boldsymbol x_1,t_1)=\phi(\boldsymbol x_1,t_1)+\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t_1)\ ,\tag{1.11}\]where \(\phi\) solves the free Schrödinger equation\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t_1}-\hat H_0\right)\phi(\boldsymbol x_1,t_1)=0\tag{1.12}\]and where the scattered wave \(\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t_1)\) is zero for \(t<t_1\). Inserting (1.11) into
(1.10) and taking into account (1.12), we find\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t_1}-\hat H_0\right)\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t_1)=V(\boldsymbol x_1,t_1)(\phi(\boldsymbol x_1,t_1)+\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t_1))\tag{1.13}\]and, neglecting the small term \(V\Delta\psi\) on the right-hand side,\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t_1}-\hat H_0\right)\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t_1)=V(\boldsymbol x_1,t_1)\phi(\boldsymbol x_1,t_1)\ .\tag{1.14}\]”→“\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t}-\hat H_0\right)\psi(\boldsymbol x_1,t)=V(\boldsymbol x_1,t)\psi(\boldsymbol x_1,t)\ .\tag{1.10}\]As already mentioned, \(V(\boldsymbol x_1,t)\) acts only during the time interval \(t_1\) to
\(t_1+\Delta t_1\). We denote the resulting wave with the help of the free wave \(\phi\) as\[\psi(\boldsymbol x_1,t)=\phi(\boldsymbol x_1,t)+\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t)\ ,\tag{1.11}\]where \(\phi\) solves the free Schrödinger equation\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t}-\hat H_0\right)\phi(\boldsymbol x_1,t)=0\tag{1.12}\]and where the scattered wave \(\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t)\) is zero for \(t<t_1\). Inserting (1.11) into
(1.10) and taking into account (1.12), we find\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t}-\hat H_0\right)\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t)=V(\boldsymbol x_1,t)(\phi(\boldsymbol x_1,t)+\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t))\tag{1.13}\]and, neglecting the small term \(V\Delta\psi\) on the right-hand side,\[\left(\mathrm i\hbar\frac{\partial}{\partial t}-\hat H_0\right)\Delta\psi(\boldsymbol x_1,t)=V(\boldsymbol x_1,t)\phi(\boldsymbol x_1,t)\ .\tag{1.14}\]”
p.8 l.15 “\(G_0(\boldsymbol x',t';\boldsymbol x,t)\)”→“\(G_0(\boldsymbol x',t';\boldsymbol{x}_1,t_1)\)”
(1.18) “\(\begin{align}=&\mathrm{i}\int\mathrm{d}^3x\bigl(G_0(\boldsymbol x',t';\boldsymbol x,t)\\&+\int\mathrm d^3x_1\Delta t_1G_0(\boldsymbol x',t';\boldsymbol x_1,t_1)\frac{1}{\hbar}V(\boldsymbol x_1,t_1)G_0(\boldsymbol x_1,t_1;\boldsymbol x,t)\bigr)\phi(\boldsymbol x,t)\ .\end{align}\)”→“\(\begin{align}=&\mathrm{i}\int\mathrm{d}^3x\left(G_0(\boldsymbol x',t';\boldsymbol x,t)\phantom{\int}\right.\\&+\left.\int\mathrm d^3x_1\Delta t_1G_0(\boldsymbol x',t';\boldsymbol x_1,t_1)\frac{1}{\hbar}V(\boldsymbol x_1,t_1)G_0(\boldsymbol x_1,t_1;\boldsymbol x,t)\right)\phi(\boldsymbol x,t)\ .\end{align}\)”
p.9 Fig. 1.3b “\((\boldsymbol x_1,t)\)”→“\((\boldsymbol x_1,t_1)\)”
l.12 “\(\psi(2)\)”→“\(\psi(x_2)\)”
p.10 l.21 “\(G(x',x)\)”→“\(G(x';x)\)”
p.12 (1.31) “\(G_0^+(x',x_1)\)”→“\(G_0^+(x';x_1)\)”（3ヶ所）
p.16 (1) “\(G^-(x_1,x)\)”→“\(G^-(x_1;x)\)”
p.17 (5) “\(t\to-\infty\)”→“\(t''\to-\infty\)”
p.21 “\(\hat S\hat S{}^+\)”→“\(\hat S\hat S{}^\dagger\)”
“\(\mbox{1}\hspace{-0.25em}\mbox{l}=|\gamma\rangle\langle\gamma|\)”→“\(\displaystyle\mbox{1}\hspace{-0.25em}\mbox{l}=\sum_\gamma|\gamma\rangle\langle\gamma|\)”
“\(\left\langle\gamma\mathrel{}\middle|\hat S{}^+\middle|\mathrel{}\alpha\right\rangle\)”→“\(\left\langle\gamma\mathrel{}\middle|\hat S{}^\dagger\middle|\mathrel{}\alpha\right\rangle\)”
p.23 (1.52) “\(\left\langle\beta\mathrel{}\middle|\hat S\middle|\mathrel{}\alpha\right\rangle=\)”→“\(\left\langle\beta'\mathrel{}\middle|\hat S\middle|\mathrel{}\alpha'\right\rangle=\)”
p.28 (1.71) “\(\boldsymbol p(\boldsymbol x'-\boldsymbol x)\)”→“\(\boldsymbol p\cdot(\boldsymbol x'-\boldsymbol x)\)”（2ヶ所）
p.29 (1.74) “\(\mathrm d^3\boldsymbol p\)”→“\(\mathrm d^3p\)”（2ヶ所）
p.31 “The iteration of (1.82)”→“The iteration of (1.83)”
p.34 (17) “\(\displaystyle\mathop{\int}_{-\infty}^\infty\mathrm dp_x\exp\left(-\frac{\tau\xi^2}{a^2}-\frac{a^2R_x^2}{4\tau}\right)\ \mathrm dp_x\)”→“\(\displaystyle\mathop{\int}_{-\infty}^\infty\mathrm dp_x\exp\left(-\frac{\tau\xi^2}{a^2}-\frac{a^2R_x^2}{4\tau}\right)\)”
p.37 (18) “\(\boldsymbol\nabla\varPsi\)”→“\(\boldsymbol{\nabla}^2\varPsi\)”
(19) “\(\mathrm d^3\boldsymbol x'\)”→“\(\mathrm d^3x'\)”
p.89 (3.25) “\(\displaystyle\frac{\mathrm{d}\bar{\sigma}}{\mathrm{d}\varOmega}\)”→“\(\displaystyle\frac{\mathrm{d}\bar{\sigma}}{\mathrm{d}\varOmega_f}\)”
p.101 (4) “\(\displaystyle\frac{\mathrm{d}\bar{\sigma}_{e^+}}{\mathrm{d}\varOmega}\)”→“\(\displaystyle\frac{\mathrm{d}\bar{\sigma}_{e^+}}{\mathrm{d}\varOmega_f}\)”
(10) 同上。
p.102 l.1 “(3.31)”→“(3.35)”
l.14 “irrevelant”→“irrelevant”
p.118 (3.103) “\(\displaystyle=\frac{e^2e_\mathrm{p}^2(4\pi)^2}{2m_0^2M_0^2(q^2)^2}\Bigl\{2M_0^2EE'-p_f\cdot p_i\left[M_0^2+M_0(E'-E)\right]+m_0^2M_0^2\Bigr\}\)”→“\(\displaystyle=\frac{e^2e_\mathrm{p}^2(4\pi)^2}{2m_0^2M_0^2(q^2)^2}\Bigl\{2M_0^2EE'-p_f\cdot p_i\left[M_0^2+M_0(E'-E)\right]+m_0^2M_0^2+2M_0(E'-E)m_0^2\Bigr\}\)”
p.119 l.1 “(3.101)”→“(3.102)”
(3.106) “\(\displaystyle\frac{m_0}{E}\ll1\)”→“for \(\displaystyle\frac{m_0}{E},\frac{m_0}{E'}\ll1\)”
p.122 l.9 “bilinear convariants”→“bilinear covariants”
l.13 “\(\sigma_{\nu\mu}=(\mathrm{i}/2)(\gamma_\mu\gamma_\nu-\gamma_\nu\gamma_\mu)\)”→“\(\sigma_{\mu\nu}=(\mathrm{i}/2)(\gamma_\mu\gamma_\nu-\gamma_\nu\gamma_\mu)\)”
p.123 (9) “\(\displaystyle W=e_\mathrm{p}\int\mathrm{d}^3x\ A^\mu(\boldsymbol{x})J_\mu(\boldsymbol{x})\)”→“\(\displaystyle W=\int\mathrm{d}^3x\ A^\mu(\boldsymbol{x})J_\mu(\boldsymbol{x})\)”
p.124 (17) “\(\displaystyle(\bar{u}\boldsymbol{\varSigma}u)\frac{1}{V}\int\mathrm{d}^3x\ \mathrm{e}^{-\mathrm{i}\boldsymbol{q}\cdot\boldsymbol{x}}\,\nabla\times\boldsymbol{A}(\boldsymbol{x})\)”→“\(\displaystyle(\bar{u}\boldsymbol{\varSigma}u)\cdot\frac{1}{V}\int\mathrm{d}^3x\ \mathrm{e}^{-\mathrm{i}\boldsymbol{q}\cdot\boldsymbol{x}}\,\nabla\times\boldsymbol{A}(\boldsymbol{x})\)”
(18) “\(F_1^n\)”→“\(F_1^\mathrm{n}\)”
“\(F_2^n\)”→“\(F_2^\mathrm{n}\)”
l.26 “simplifies”→“is simplified”
pp.124f. “The squared spin-averaged transition matrix element”→“The spin-averaged squared invariant amplitude” “transition matrix”（T行列、遷移行列）は本文中の他の箇所に見当たらない。
p.127 l.1 “(23)”→“(25)”
(30) “\(\frac{q^2}{2M_0}\)”→“\(\frac{q^2}{2M_0^2}\)”
p.128 (33) “\(\left(\frac{\mathrm{d}\bar\sigma}{\mathrm{d}\varOmega}\right)_\mathrm{Mott}\)”が具体的に述べられていないため確かなことは判らないが、仮にこれがp.92 (3.39)において\(Z=1,\beta\to1\)とした\(\left(\frac{\mathrm{d}\bar\sigma}{\mathrm{d}\varOmega}\right)_\mathrm{Mott}=\frac{e^2e_\mathrm{p}^2}{4E^2\sin^2\frac{\theta}{2}}\cos^2\frac{\theta}{2}\)というものならば、式(33)は次のように修正されるべきである。“\(\displaystyle\frac{\mathrm{d}\bar\sigma}{\mathrm{d}\varOmega}=\left(\frac{\mathrm{d}\bar\sigma}{\mathrm{d}\varOmega}\right)_\mathrm{Mott}\left[\frac{G_\mathrm{E}^2(q^2)+\tau G_\mathrm{M}^2(q^2)}{1+\tau}+2\tau G_\mathrm{M}^2(q^2)\tan^2\frac{\theta}{2}\right]\)”→“\(\begin{align}\frac{\mathrm{d}\bar\sigma}{\mathrm{d}\varOmega}=&\left(\frac{\mathrm{d}\bar\sigma}{\mathrm{d}\varOmega}\right)_\mathrm{Mott}\left(1+\frac{2E}{M_0}\sin^2\frac{\theta}{2}\right)^{-1}\\&\times\left[\frac{G_\mathrm{E}^2(q^2)+\tau G_\mathrm{M}^2(q^2)}{1+\tau}+2\tau G_\mathrm{M}^2(q^2)\tan^2\frac{\theta}{2}\right]\end{align}\)”
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